Energía Undimotriz Potencial
Enviado por Arturo2019H • 17 de Noviembre de 2022 • Trabajo • 758 Palabras (4 Páginas) • 75 Visitas
Energía Undimotriz
2.2.- Ecuaciones de Biddell Airy
La primera condición implica que el movimiento puede ser descrito por un potencial de velocidad :[pic 1]
[pic 2]
que debe satisfacer la ecuación de Laplace:
[pic 3]
En un flujo ideal, la viscosidad es despreciable y la única fuerza externa que actúa sobre el fluido es la gravedad terrestre . En esas circunstancias, las ecuaciones de Navier-Stokes se reducen a:[pic 4]
[pic 5]
que integra (espacialmente) a la ley de conservación de Bernoulli :
[pic 6]
2.3.- Teoría del Flujo Potencial Lineal
Cuando se consideran ondas y movimientos de pequeña amplitud, el término cuadrático puede despreciarse, dando la ecuación lineal de Bernoulli:[pic 7]
[pic 8]
Y las terceras suposiciones de Airy implican entonces:
[pic 9]
Estas restricciones determinan por completo soluciones de ondas sinusoidales de la forma:
[pic 10]
Dónde k determina el número de onda de la solución y A(z) y ω están determinados por las restricciones de contorno (y k). Específicamente:
[pic 11]
La elevación de la superficie η entonces puede derivarse simplemente como:
[pic 12]
Una onda plana que progresa a lo largo de la dirección del eje x.
La primera condición implica que el movimiento puede ser descrito por un potencial de velocidad :[pic 13]
[pic 14]
que debe satisfacer la ecuación de Laplace:
[pic 15]
En un flujo ideal, la viscosidad es despreciable y la única fuerza externa que actúa sobre el fluido es la gravedad terrestre . En esas circunstancias, las ecuaciones de Navier-Stokes se reducen a:[pic 16]
[pic 17]
que integra (espacialmente) a la ley de conservación de Bernoulli :
[pic 18]
2.3.- Teoría del Flujo Potencial Lineal
Cuando se consideran ondas y movimientos de pequeña amplitud, el término cuadrático puede despreciarse, dando la ecuación lineal de Bernoulli:[pic 19]
[pic 20]
Y las terceras suposiciones de Airy implican entonces:
[pic 21]
Estas restricciones determinan por completo soluciones de ondas sinusoidales de la forma:
[pic 22]
Dónde k determina el número de onda de la solución y A(z) y ω están determinados por las restricciones de contorno (y k). Específicamente:
[pic 23]
La elevación de la superficie η entonces puede derivarse simplemente como:
[pic 24]
Una onda plana que progresa a lo largo de la dirección del eje x.
La primera condición implica que el movimiento puede ser descrito por un potencial de velocidad :[pic 25]
[pic 26]
que debe satisfacer la ecuación de Laplace:
[pic 27]
En un flujo ideal, la viscosidad es despreciable y la única fuerza externa que actúa sobre el fluido es la gravedad terrestre . En esas circunstancias, las ecuaciones de Navier-Stokes se reducen a:[pic 28]
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