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Energía Undimotriz Potencial


Enviado por   •  17 de Noviembre de 2022  •  Trabajo  •  758 Palabras (4 Páginas)  •  78 Visitas

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Energía Undimotriz

2.2.- Ecuaciones de Biddell Airy

La primera condición implica que el movimiento puede ser descrito por un potencial de velocidad :[pic 1]

[pic 2]

que debe satisfacer la ecuación de Laplace:

[pic 3]

En un flujo ideal, la viscosidad es despreciable y la única fuerza externa que actúa sobre el fluido es la gravedad terrestre . En esas circunstancias, las ecuaciones de Navier-Stokes se reducen a:[pic 4]

[pic 5]

que integra (espacialmente) a la ley de conservación de Bernoulli :

[pic 6]

2.3.- Teoría del Flujo Potencial Lineal

Cuando se consideran ondas y movimientos de pequeña amplitud, el término cuadrático  puede despreciarse, dando la ecuación lineal de Bernoulli:[pic 7]

[pic 8]

Y las terceras suposiciones de Airy implican entonces:

[pic 9]

Estas restricciones determinan por completo soluciones de ondas sinusoidales de la forma:

[pic 10]

Dónde k determina el número de onda de la solución y A(z) y ω están determinados por las restricciones de contorno (y k). Específicamente:

[pic 11]

La elevación de la superficie η entonces puede derivarse simplemente como:

[pic 12]

Una onda plana que progresa a lo largo de la dirección del eje x.

La primera condición implica que el movimiento puede ser descrito por un potencial de velocidad :[pic 13]

[pic 14]

que debe satisfacer la ecuación de Laplace:

[pic 15]

En un flujo ideal, la viscosidad es despreciable y la única fuerza externa que actúa sobre el fluido es la gravedad terrestre . En esas circunstancias, las ecuaciones de Navier-Stokes se reducen a:[pic 16]

[pic 17]

que integra (espacialmente) a la ley de conservación de Bernoulli :

[pic 18]

2.3.- Teoría del Flujo Potencial Lineal

Cuando se consideran ondas y movimientos de pequeña amplitud, el término cuadrático  puede despreciarse, dando la ecuación lineal de Bernoulli:[pic 19]

[pic 20]

Y las terceras suposiciones de Airy implican entonces:

[pic 21]

Estas restricciones determinan por completo soluciones de ondas sinusoidales de la forma:

[pic 22]

Dónde k determina el número de onda de la solución y A(z) y ω están determinados por las restricciones de contorno (y k). Específicamente:

[pic 23]

La elevación de la superficie η entonces puede derivarse simplemente como:

[pic 24]

Una onda plana que progresa a lo largo de la dirección del eje x.

La primera condición implica que el movimiento puede ser descrito por un potencial de velocidad :[pic 25]

[pic 26]

que debe satisfacer la ecuación de Laplace:

[pic 27]

En un flujo ideal, la viscosidad es despreciable y la única fuerza externa que actúa sobre el fluido es la gravedad terrestre . En esas circunstancias, las ecuaciones de Navier-Stokes se reducen a:[pic 28]

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