Máquinas de Inducción
Enviado por berliyethh • 28 de Abril de 2014 • Trabajo • 1.983 Palabras (8 Páginas) • 225 Visitas
Máquinas de Inducción
Se denomina con este nombre a la máquina cuya armadura o rotor no está conectada a fuente alguna de potencia, sino que la recibe por inducción del flujo creado por los arrollamientos dispuestos en el estator, el cual está alimentado por corrientes mono o polifásicas.
Cuando se excita una máquina de inducción con una corriente polifásica equilibrada se crea en el entrehierro un campo magnético rotativo que gira a velocidad sincronía:
Dónde:
N: Velocidad síncrona
F: Frecuencia de la red
P: Número de polos
Cuando se habla de máquina de inducción, generalmente se está refiriendo al motor de inducción, pues el generador de inducción no tiene mucha aplicación.
Existen dos tipos de rotor, uno es el rotor bobinado y el otro es el rotor jaula de ardilla.
Rotor Bobinado
El rotor bobinado está compuesto de un devanado polifásico similar al del estator y con el mismo número de polos que él. Los terminales del devanado del rotor se conectan a anillos rozantes aislados, montados sobre el eje, en los que se apoyan escobillas de carbón, de manera que dichos terminales resultan accesibles desde el exterior, según se aprecia en la Figura 1.
Rotor Jaula de Ardilla.
El rotor jaula de ardilla está formado por varillas conductoras alojadas en ranuras que existen en el hierro del propio rotor y cortocircuitadas en ambos extremos mediante dos anillos planos conductores dispuestos en cada lado del rotor, según se puede apreciar en la Figura 2.
Supongamos que
N: rpm del rotor
Ns : rpm del estator (velocidad síncrona, velocidad del campo rotatorio del estator)
El rotor se retrasa respecto al campo del estator en:
El deslizamiento se expresa por:
Es decir:
El movimiento relativo entre los conductores del rotor respecto al flujo, induce en ellos una tensión a una frecuencia s • f, llamada frecuencia de deslizamiento.
Cuando el rotor está girando en la misma dirección que el campo inductor, la frecuencia de las corrientes rotóricas es s • f.
El campo creado por estas corrientes rotóricas girará a la velocidad:
Respecto al rotor, adelantándose.
La velocidad del campo del rotor será:
Es decir, ambos campos el del estator y el del rotor permanecen estacionarios uno respecto al otro creándose un torque constante.
El motor de inducción en reposo con rotor cerrado y bloqueado
Cuando el rotor conduce corriente, hay dos fmm en la máquina y el flujo principal está determinado por la fmm resultante.
Las dos fmm son:
Dónde:
kdp = kd • kp
M: número de fases
N: número de vueltas
P: número de polos
Corrientes del primario y secundario
Suposiciones para referir al primario las cantidades secundarias.
El rotor conserva el valor original de su fmm
Fluyendo en el devanado del estator, producirá la misma fmm que la producida por I2 fluyendo en el devanado del rotor.
Los KVA del rotor conservan su valor original
m1 • E2' • I2' = m2 • E2 • I2
Reemplazando I2' de la Ec. 7, se tiene
E2' = N1 • kdp1 • E2 ( 8 )
N2 • kdp2
3.- Las pérdidas I2R del rotor conservan su valor original
m1 • I2'2 • R2' = m2 • I22 • R2
Sustituyendo I2', se tiene
R2' = m1 • N1 • kdp1 • 2 R2 ( 9 )
m2 • N2 • kdp2
La energía magnética de los flujos de dispersión del rotor 1 • L1 • I2 , conserva su valor original. 2
m1 • 1 • L2' • I2'2 = m2 • 1 • L2 • I2 2
2 2
X2' = m1 • N1 • kdp1 • 2 X2 ( 10 )
m2 • N2 • kdp2
La fmm total que produce el flujo principal está dada por dos fmm. Estas dos fmm producen la fmm resultante:
F1 - F2 = FR , entonces F1 = F2 + FR
0.9 • m1 • N1 • kdp1 • I1 - 0.9• m 2 • N2 • kdp2 • I2 = 0.9 • m1 • N1 • kdp1 • Im
p p p
Por la Ec. 7 se llega a:
I1 - I2' = Im
Las ecuaciones del estator son:
V1 = E1 + I1• R1 +jI1 • X1
Dónde:
X1 = Reactancia de dispersión
R1 = Resistencia del estator
E1 = FEM inducida por el flujo principal en el devanado del estator.
Las ecuaciones del rotor (bloqueado) son :
E2' = I2' • R2' + j I2' • X2' ( 13 )
Dónde:
E2' : FEM en el devanado del rotor referido al estator
R2' : Resistencia referida al estator
X2' : Reactancia de dispersión del rotor referido al estator
Las consideraciones hechas se refieren a un motor de inducción con un rotor devanado y una resistencia externa en el circuito del rotor. Esto también es válido para el rotor jaula de ardilla, pero sin considerar que tiene una resistencia externa en el rotor.
El motor de inducción cuando gira
Cuando el rotor gira se induce en él una tensión con una frecuencia f2 = s•f1 .
E2S = 4.44 • N2 • f2 • • kdp2
como E2 = 4.44 • N2 • f1 • • kdp2 , entonces
E2S = s • E2 , de modo que
E2S' = N1 • kdp1 • E2S = N1 • kdp1 • s •E2 = s •E2'
N2 • kdp2 N2 • kdp2
Haremos E1 = E2S' , por lo que la ecuación 13 se transforma en :
s •E2' = I2' • R2' + jI2'•s X2'
Circuito equivalente del motor de inducción
Las ecuaciones son:
V1 = E1 + I1• R1 +jI1 • X1
E2' = I2' • R2' + j I2' • X2'
I1 - I2' = Im
En que Im es la corriente requerida en el estator para crear un flujo resultante en el entrehierro. Esta corriente se puede descomponer en dos componentes:
a) corriente en fase con E1 que corresponde a las pérdidas por histéresis y corrientes de Foucault ( Fo ).
b) corriente retrasada en 90 º eléctrico respecto a E1 , que corresponde a la corriente magnetizante.
Im = IF0 + I
IF0 = gm • E1
I = - jbm • E1 , luego
Im = Ym • E1
con Ym = gm - jbm
Diagrama fasorial
De las ecuaciones 15 ,16 17, 19 y 20 se deduce que el circuito equivalente es:
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